✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.967e+16 Bq/g = 5.316e+5 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 3.306e+3 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0749 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.05 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 33, beta: 16, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1760.247 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.6201 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.1179 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 7.3115 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -4.2134 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 1.06 dni | 0 | 33 | 16 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 1.06 dni | 0 | 0 | 64 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 1.06 dni | 1.06 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 178 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00129 MeV | 0.00129 MeV, I=14.2% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00114 MeV | 0.00114 MeV, I=11.5% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00189 MeV | 0.00189 MeV, I=9.39% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00836 MeV | 0.00836 MeV, I=8.28% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.16312 MeV, Eśr=0.00153 MeV | Emax=0.35184 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+116% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.11427 MeV, Eśr=0.00569 MeV | Emax=0.32021 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+180% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.10800 MeV, Eśr=0.00265 MeV | Emax=0.31795 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+194% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Th-232 (m1) | 1.0e-8 |
| (n,γ) | Th-232 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.6029 | 0.968% |
| 0.5465 | 3.746% |
| 0.4864 | 0.454% |
| 0.4531 | 1.183% |
| 0.1974 | 1.270% |
| 0.1670 | 2.027% |
| 0.1506 | 5.320% |
| 0.1454 | 6.310% |
| 0.0793 | 6.014% |
| 0.0556 | 5.718% |
| 0.0367 | 7.884% |
| 0.0237 | 6.100% |
| 0.0203 | 7.587% |
| 0.0084 | 8.282% |
| 0.0079 | 7.985% |
| 0.0075 | 0.488% |
| 0.0060 | 5.052% |
| 0.0059 | 4.276% |
| 0.0057 | 7.674% |
| 0.0054 | 7.817% |
| … i 13 dalszych linii | |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0015 | 0.1631 |
| 0.0057 | 0.1143 |
| 0.0026 | 0.1080 |
| 0.0041 | 0.1023 |
| 0.0012 | 0.0993 |
| 0.0057 | 0.0959 |
| 0.0035 | 0.0923 |
| 0.0093 | 0.0900 |
| 0.0644 | 0.0842 |
| 0.0040 | 0.0821 |
| 0.0088 | 0.0812 |
| 0.0025 | 0.0728 |
| 0.0048 | 0.0586 |
| 0.1465 | 0.0256 |
| 0.0019 | 0.0172 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 0.41% | 0.08680 | 0.31132 |
| 35% | 0.08480 | 0.30479 |
| 41% | 0.07960 | 0.28761 |
| 9% | 0.07930 | 0.28674 |
| 1.25% | 0.05810 | 0.21483 |
| 15% | 0.05540 | 0.20551 |
| 0.32% | 0.04550 | 0.17077 |
| 2.7% | 0.03740 | 0.14167 |
| 0.1153% | 0.03336 | 0.12210 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Th-231
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 5/2+; T1/2: 2.552e1 h |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 25.52 h |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 1.7068911e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Th-231; S(2n)=11912.3427 keV; S(2p)=13324.0943 keV; Q(a)=4213.431 keV; Q(2B-)=9.8589 keV; Q(ep)=-7989.4663 keV; Q(B- n)=-6429.0505 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Th-231 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=1.0633 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 25.64 keV (14.124%); rekordy MF=8/MT=457: 777 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=1.0634 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 25.64 keV (1390%); rekordy MF=8/MT=457: 506 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=1.0634 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 25.64 keV (1390%); rekordy MF=8/MT=457: 506 |
| ORIP/TORI gammas | 33 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.