✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 4.980e+15 Bq/g = 1.346e+5 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.467e+3 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0575 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.84 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 17, beta: 10, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1758.692 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.6134 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.8803 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 5.6565 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -5.5765 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 4.2 dni | 0 | 17 | 10 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 4.2 dni | 0 | 5 | 13 | 1 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 4.2 dni | 4.2 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | 400 b | 400 b | +0% |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 73.8 %/rozpad | 114 %/rozpad | +54.8% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00910 MeV | 0.00910 MeV, I=8.28% | 0.01000 MeV, I=6.18% | ΔE=+0.90 keV; ΔI=-25.4% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.03990 MeV | 0.03990 MeV, I=7.88% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01378 MeV | 0.01378 MeV, I=7.08% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00113 MeV | 0.00113 MeV, I=6.31% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.23601 MeV, Eśr=0.00180 MeV | Emax=0.23599 MeV, Eśr=0.00200 MeV | ΔEmax=-0.0072% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.21794 MeV, Eśr=0.00800 MeV | Emax=0.21794 MeV, Eśr=0.00800 MeV | ΔEmax=+1.23e-6% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.17836 MeV, Eśr=0.00224 MeV | Emax=0.08994 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=-49.6% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | U-232 (m1) | 0.004 |
| (n,f) | 2 fragmenty | 400 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.8429 | 0.968% |
| 0.5060 | 3.746% |
| 0.3984 | 0.454% |
| 0.1582 | 6.310% |
| 0.1395 | 5.320% |
| 0.1368 | 2.027% |
| 0.0515 | 5.718% |
| 0.0399 | 7.884% |
| 0.0138 | 7.080% |
| 0.0110 | 1.270% |
| 0.0091 | 8.282% |
| 0.0052 | 0.383% |
| 0.0030 | 4.739% |
| 0.0017 | 1.183% |
| 0.0014 | 6.014% |
| 0.0011 | 6.100% |
| 0.0011 | 6.313% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0018 | 0.2360 |
| 0.0080 | 0.2179 |
| 0.0022 | 0.1784 |
| 0.1305 | 0.1080 |
| 0.2818 | 0.0959 |
| 0.1730 | 0.0923 |
| 0.0700 | 0.0842 |
| 0.0044 | 0.0586 |
| 0.1200 | 0.0256 |
| 0.9894 | 0.0133 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla U-231
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 5/2+#; T1/2: 4.2e0 d |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: ɑ; T1/2: 4.2 d |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 2310920 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla U-231; S(2n)=13547.3043 keV; S(2p)=10357.5076 keV; Q(a)=5576.2769 keV; Q(2B-)=-4502.6252 keV; Q(ep)=-4345.5311 keV; Q(B- n)=-9501.9818 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | U-231 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=4.2 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 25.65 keV (14.6%); rekordy MF=8/MT=457: 1006 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=4.2 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: brak w stanie podstawowym; rekordy MF=8/MT=457: 6 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=4.2 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 25.64 keV (12.6%); rekordy MF=8/MT=457: 67 |
| ORIP/TORI gammas | 17 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.