✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 7.689e+14 Bq/g = 2.078e+4 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.928e+2 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.133 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.57 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 28, beta: 15, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1771.934 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.6049 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.5284 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 5.2464 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -4.3745 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 27.0 dni | 1 | 28 | 15 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 27.0 dni | 1 | 0 | 20 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 27.0 dni | 27.0 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | α, branching 20.1% | α, branching 20.1% | ten sam tryb; Δbranch=+1.9e-6% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | 0.1 b | 0.1 b | +1.49e-6% |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 396 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00158 MeV | 0.00158 MeV, I=33.5% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00474 MeV | 0.00474 MeV, I=31.9% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00502 MeV | 0.00502 MeV, I=31.1% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01374 MeV | 0.01374 MeV, I=30.6% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.41576 MeV, Eśr=0.01621 MeV | Emax=0.41576 MeV, Eśr=0.01745 MeV | ΔEmax=+2.52e-6% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.39862 MeV, Eśr=0.01274 MeV | Emax=0.39862 MeV, Eśr=0.01390 MeV | ΔEmax=+2.36e-6% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.37545 MeV, Eśr=0.00618 MeV | Emax=0.37545 MeV, Eśr=0.00679 MeV | ΔEmax=-3.92e-6% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| α | Emisja cząstki α (jądro He-4): Z−2, A−4 | 20.1% | 0.9792 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Pa-234 (m2) | 100 |
| (n,f) | 2 fragmenty | 0.1 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.3844 | 0.989% |
| 0.2938 | 19.637% |
| 0.1709 | 0.678% |
| 0.1066 | 5.352% |
| 0.1065 | 6.483% |
| 0.0926 | 1.859% |
| 0.0577 | 2.299% |
| 0.0571 | 29.022% |
| 0.0561 | 18.451% |
| 0.0347 | 3.480% |
| 0.0274 | 8.210% |
| 0.0259 | 6.973% |
| 0.0259 | 8.104% |
| 0.0226 | 22.489% |
| 0.0195 | 1.171% |
| 0.0137 | 30.643% |
| 0.0109 | 27.836% |
| 0.0095 | 8.515% |
| 0.0094 | 7.384% |
| 0.0082 | 7.260% |
| … i 8 dalszych linii | |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0162 | 0.4158 |
| 0.0127 | 0.3986 |
| 0.0062 | 0.3755 |
| 0.0452 | 0.3405 |
| 0.3860 | 0.3120 |
| 0.0664 | 0.3001 |
| 0.0030 | 0.2715 |
| 0.0021 | 0.1205 |
| 0.0818 | 0.1110 |
| 0.0074 | 0.1039 |
| 0.1757 | 0.0984 |
| 0.1084 | 0.0947 |
| 0.0189 | 0.0866 |
| 0.0126 | 0.0753 |
| 0.4892 | 0.0136 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 33% | 0.07140 | 0.26036 |
| 28% | 0.06300 | 0.23180 |
| 15.7% | 0.04630 | 0.17377 |
| 24.3% | 0.04150 | 0.15651 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Pa-233
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 3/2-*; T1/2: 2.6975e1 d |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 26.975 d |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 2.0559654e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Pa-233; S(2n)=12077.5636 keV; S(2p)=12851.3848 keV; Q(a)=4374.5584 keV; Q(2B-)=-459.1205 keV; Q(ep)=-8953.9837 keV; Q(B- n)=-5191.353 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Pa-233 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=26.975 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 311.904 keV (38.5%); rekordy MF=8/MT=457: 512 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=26.98 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 311.904 keV (3830%); rekordy MF=8/MT=457: 255 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=26.98 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 311.904 keV (3830%); rekordy MF=8/MT=457: 255 |
| ORIP/TORI gammas | 28 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.