✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 3.568e+8 Bq/g = 9.644e-3 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 2.777e-4 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.003 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 4.86 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 10, beta: 2, alfa: 6 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1771.722 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.6040 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.7616 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 6.3164 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -4.9088 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 159.1 ky | 1 | 10 | 2 | 6 |
| TORI-22 (2004) | 159.1 ky | 1 | 0 | 148 | 31 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 159.1 ky | 159.1 ky | -3.29e-7% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 45.5% | brak/σ_a, branching 45.5% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | 529.1 b | 529.1 b | -4.61e-6% |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 31.8 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00205 MeV | 0.00205 MeV, I=7.67% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00102 MeV | 0.00102 MeV, I=5.14% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00194 MeV | 0.00194 MeV, I=4.96% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.02074 MeV | 0.02074 MeV, I=3.73% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | α 4.82420 MeV | 4.82420 MeV, I=84.4% | 4.82420 MeV, I=84.4% | ΔE=+0.00 keV; ΔI=-2.15e-6% |
| TORI-22 (2004) | α 4.78350 MeV | 4.78350 MeV, I=13.2% | 4.78350 MeV, I=13.2% | ΔE=+0.00 keV; ΔI=-5.42e-7% |
| TORI-22 (2004) | α 4.72900 MeV | 4.72900 MeV, I=1.61% | 4.72900 MeV, I=1.61% | ΔE=+0.00 keV; ΔI=+3.67e-6% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.11451 MeV, Eśr=0.00182 MeV | Emax=1.11900 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+877% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.01300 MeV, Eśr=0.03923 MeV | Emax=1.05500 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+8.02e+3% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Widmo alfa — energie dyskretne
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 45.5% | 1.031 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | U-234 (m1) | 100 |
| (n,f) | 2 fragmenty | 529.1 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0576 | 2.201% |
| 0.0362 | 0.948% |
| 0.0207 | 3.730% |
| 0.0073 | 0.868% |
| 0.0054 | 3.427% |
| 0.0023 | 2.397% |
| 0.0020 | 7.667% |
| 0.0020 | 0.480% |
| 0.0019 | 4.956% |
| 0.0010 | 5.137% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0018 | 0.1145 |
| 0.0392 | 0.0130 |
Cząstki α (jądra He-4) emitowane w rozpadzie α. Widmo α jest dyskretne — każda linia odpowiada przejściu do konkretnego stanu jądra córki. Typowe energie: 4–9 MeV.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 4.8242 | 84.4% |
| 4.7960 | 0.28% |
| 4.7835 | 13.2% |
| 4.7540 | 0.163% |
| 4.7290 | 1.61% |
| 4.6736 | 0.2797% |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla U-233
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 5/2+*; T1/2: 1.5919e2 ky |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: 24Ne; T1/2: 1.59e+05 y |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 5.8567235e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla U-233; S(2n)=13029.4766 keV; S(2p)=11474.6416 keV; Q(a)=4908.6781 keV; Q(2B-)=-3132.7245 keV; Q(ep)=-5816.5699 keV; S(n)=5761.6522 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | U-233 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=1.592e+5 y; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: brak w stanie podstawowym; rekordy MF=8/MT=457: 2312 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=1.593e+5 y; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 42.468 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 919 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=1.593e+5 y; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 42.468 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 919 |
| ORIP/TORI gammas | 10 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.