✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.962e+13 Bq/g = 5.304e+2 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.855e+1 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0106 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 5.9 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 3, beta: 2, alfa: 4 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1788.389 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.5779 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 7.3523 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 5.4305 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -5.8671 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 2.86 lat | 1 | 3 | 2 | 4 |
| TORI-22 (2004) | 2.86 lat | 1 | 0 | 7 | 8 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 2.86 lat | 2.86 lat | +4.44e-6% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 145.4% | brak/σ_a, branching 145.4% | ten sam tryb; Δbranch=-4.2e-6% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | 170 b | 170 b | +0% |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 7.79 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.08549 MeV | 0.08549 MeV, I=4.21% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.23287 MeV | 0.23287 MeV, I=2.59% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.10246 MeV | 0.10246 MeV, I=0.989% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | α 5.77010 MeV | 5.77010 MeV, I=68.1% | 5.76766 MeV, I=69.3% | ΔE=-2.44 keV; ΔI=+1.7% |
| TORI-22 (2004) | α 5.72190 MeV | 5.72190 MeV, I=31.8% | 5.72100 MeV, I=30.6% | ΔE=-0.90 keV; ΔI=-3.9% |
| TORI-22 (2004) | α 5.61400 MeV | 5.61400 MeV, I=0.18% | 5.61380 MeV, I=0.18% | ΔE=-0.20 keV; ΔI=-1.72e-6% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.06089 MeV, Eśr=0.00082 MeV | Emax=0.69100 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+1.03e+3% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.01360 MeV, Eśr=0.13041 MeV | Emax=0.64350 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+4.63e+3% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Widmo alfa — energie dyskretne
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 145.4% | 0.9746 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Pu-237 (m1) | 100 |
| (n,f) | 2 fragmenty | 170 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.2329 | 2.589% |
| 0.1025 | 0.989% |
| 0.0855 | 4.210% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0008 | 0.0609 |
| 0.1304 | 0.0136 |
Cząstki α (jądra He-4) emitowane w rozpadzie α. Widmo α jest dyskretne — każda linia odpowiada przejściu do konkretnego stanu jądra córki. Typowe energie: 4–9 MeV.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 5.7701 | 68.1% |
| 5.7219 | 31.8% |
| 5.6140 | 0.18% |
| 5.3411 | 0.0026% |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Pu-236
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 0+; T1/2: 2.858e0 y |
| NuDAT CSV | 3 stan(ów); decay: SF; T1/2: 2.858 y |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 3.7752045e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Pu-236; S(2n)=13591.1142 keV; S(2p)=9821.3933 keV; Q(a)=5867.1471 keV; Q(2B-)=-4951.3119 keV; Q(ep)=-5306.2452 keV; Q(B- n)=-9794.412 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Pu-236 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=2.858 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: brak w stanie podstawowym; rekordy MF=8/MT=457: 439 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=2.858 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 47.57 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 325 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=2.858 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 47.57 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 325 |
| ORIP/TORI gammas | 3 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.