✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 9.589e+15 Bq/g = 2.592e+5 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.478e+3 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0297 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.962 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 10, beta: 17, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1800.761 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.5662 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.4884 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 5.2247 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -4.6906 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 2.12 dni | 1 | 10 | 17 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 2.12 dni | 1 | 0 | 37 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 2.12 dni | 2.12 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 450.1% | brak/σ_a, branching 450.1% | ten sam tryb; Δbranch=+1.36e-6% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | 2088 b | 2088 b | +0% |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 229 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00154 MeV | 0.00154 MeV, I=90.7% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00228 MeV | 0.00228 MeV, I=86.3% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00241 MeV | 0.00241 MeV, I=10% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00262 MeV | 0.00262 MeV, I=9.7% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=1.02850 MeV, Eśr=0.17374 MeV | Emax=1.02854 MeV, Eśr=0.20300 MeV | ΔEmax=+0.00389% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=1.02590 MeV, Eśr=0.08211 MeV | Emax=1.02587 MeV, Eśr=0.09600 MeV | ΔEmax=-0.00293% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.98445 MeV, Eśr=0.23800 MeV | Emax=0.98445 MeV, Eśr=0.27800 MeV | ΔEmax=-1.76e-6% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 450.1% | 1 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Np-239 (m2) | 100 |
| (n,f) | 2 fragmenty | 2088 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.5951 | 2.098% |
| 0.2493 | 1.030% |
| 0.2196 | 3.815% |
| 0.0224 | 7.878% |
| 0.0063 | 9.595% |
| 0.0026 | 9.704% |
| 0.0024 | 10.032% |
| 0.0023 | 86.263% |
| 0.0015 | 90.672% |
| 0.0001 | 7.600% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.1737 | 1.0285 |
| 0.0821 | 1.0259 |
| 0.2380 | 0.9845 |
| 0.0061 | 0.9628 |
| 0.0045 | 0.9414 |
| 0.0033 | 0.9366 |
| 0.0248 | 0.9240 |
| 0.0051 | 0.9187 |
| 0.0076 | 0.8826 |
| 0.0010 | 0.5612 |
| 0.0054 | 0.5039 |
| 0.0008 | 0.1170 |
| 0.0018 | 0.1038 |
| 0.0021 | 0.1019 |
| 0.0011 | 0.0995 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 45% | 0.41240 | 1.24780 |
| 0.117% | 0.20440 | 0.67470 |
| 1.21% | 0.09190 | 0.32912 |
| 0.17% | 0.08580 | 0.30893 |
| 0.51% | 0.08510 | 0.30644 |
| 42.4% | 0.07220 | 0.26336 |
| 10.8% | 0.06000 | 0.22197 |
| 0.48% | 0.02300 | 0.08925 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Np-238
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 2+*; T1/2: 2.099e0 d |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 2.0993 d |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 2380930 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Np-238; S(2n)=12066.1324 keV; S(2p)=12457.2997 keV; Q(a)=4690.8116 keV; Q(2B-)=-966.824 keV; Q(ep)=-7361.9972 keV; Q(B- n)=-5708.383 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Np-238 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=2.117 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 984.45 keV (25.19%); rekordy MF=8/MT=457: 536 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=2.102 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 984.45 keV (2518%); rekordy MF=8/MT=457: 328 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=2.102 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 984.45 keV (2518%); rekordy MF=8/MT=457: 328 |
| ORIP/TORI gammas | 10 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.