✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 4.683e+17 Bq/g = 1.266e+7 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 2.527e+5 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.19 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 3.37 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 33, beta: 40, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1812.042 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.5502 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.0660 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 5.5454 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -4.5574 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 1.03 h | 0 | 33 | 40 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 1.03 h | 0 | 0 | 36 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 1.03 h | 1.03 h | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 698 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00116 MeV | 0.00116 MeV, I=86.6% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00215 MeV | 0.00215 MeV, I=56% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00618 MeV | 0.00618 MeV, I=54.3% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00167 MeV | 0.00167 MeV, I=47.9% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=1.22320 MeV, Eśr=0.00464 MeV | Emax=1.16710 MeV, Eśr=0.04498 MeV | ΔEmax=-4.59% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=1.18030 MeV, Eśr=0.00649 MeV | Emax=1.09050 MeV, Eśr=0.00073 MeV | ΔEmax=-7.61% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=1.16760 MeV, Eśr=0.04635 MeV | Emax=1.03350 MeV, Eśr=0.00138 MeV | ΔEmax=-11.5% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Np-241 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.7298 | 1.973% |
| 0.7296 | 1.030% |
| 0.6250 | 7.576% |
| 0.2703 | 3.689% |
| 0.1753 | 9.293% |
| 0.1435 | 12.910% |
| 0.1218 | 7.088% |
| 0.0670 | 9.730% |
| 0.0584 | 14.898% |
| 0.0556 | 2.538% |
| 0.0440 | 16.960% |
| 0.0400 | 14.627% |
| 0.0269 | 44.458% |
| 0.0242 | 12.410% |
| 0.0175 | 24.770% |
| 0.0167 | 3.038% |
| 0.0153 | 15.064% |
| 0.0115 | 18.677% |
| 0.0069 | 17.318% |
| 0.0064 | 14.127% |
| … i 13 dalszych linii | |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0046 | 1.2232 |
| 0.0065 | 1.1803 |
| 0.0464 | 1.1676 |
| 0.0065 | 1.1630 |
| 0.0065 | 1.1313 |
| 0.0046 | 1.0885 |
| 0.0093 | 1.0744 |
| 0.0464 | 0.9878 |
| 0.2132 | 0.9739 |
| 0.0232 | 0.9591 |
| 0.0139 | 0.9160 |
| 0.1298 | 0.8965 |
| 0.0111 | 0.8888 |
| 0.0371 | 0.8849 |
| 0.0834 | 0.8674 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 100% | 0.24100 | 0.78138 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Np-240
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: (5+); T1/2: 6.19e1 m |
| NuDAT CSV | 3 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 61.9 m |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 3.3431571e8 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Np-240; S(2n)=11281.0047 keV; S(2p)=13155.7565 keV; Q(a)=4557.358 keV; Q(2B-)=806.1193 keV; Q(B- n)=-4343.309 keV; S(n)=5066.0939 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Np-240 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=1.0317 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 566.34 keV (27.6%); rekordy MF=8/MT=457: 354 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=1.0833 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 566.4 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 193 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=1.0833 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 566.4 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 193 |
| ORIP/TORI gammas | 33 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.