✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 9.628e+16 Bq/g = 2.602e+6 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 5.892e+3 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.00993 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.382 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 16, beta: 11, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1830.035 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.5310 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.0336 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 6.9512 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -4.7570 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 4.96 h | 1 | 16 | 11 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 4.96 h | 1 | 0 | 20 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 4.96 h | 4.96 h | -2.19e-6% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 87% | brak/σ_a, branching 87% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | 196 b | 196 b | +0% |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 91.5 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00315 MeV | 0.00315 MeV, I=25.7% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00333 MeV | 0.00333 MeV, I=8.24% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00927 MeV | 0.00927 MeV, I=7.79% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00006 MeV | 0.00006 MeV, I=7.78% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.38170 MeV, Eśr=0.00552 MeV | Emax=0.46570 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+22% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.35640 MeV, Eśr=0.00131 MeV | Emax=0.44870 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+25.9% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.13717 MeV, Eśr=0.00179 MeV | Emax=0.42320 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+209% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 87% | 1 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Pu-244 (m2) | 100 |
| (n,f) | 2 fragmenty | 196 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0903 | 1.839% |
| 0.0728 | 1.050% |
| 0.0375 | 6.019% |
| 0.0314 | 3.608% |
| 0.0299 | 3.019% |
| 0.0217 | 1.019% |
| 0.0093 | 7.787% |
| 0.0085 | 4.787% |
| 0.0080 | 2.788% |
| 0.0077 | 1.799% |
| 0.0033 | 8.238% |
| 0.0032 | 5.238% |
| 0.0032 | 25.670% |
| 0.0026 | 3.567% |
| 0.0021 | 7.259% |
| 0.0001 | 7.780% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0055 | 0.3817 |
| 0.0013 | 0.3564 |
| 0.0018 | 0.1372 |
| 0.0007 | 0.1200 |
| 0.0016 | 0.1093 |
| 0.0015 | 0.1065 |
| 0.0009 | 0.1021 |
| 0.2300 | 0.0840 |
| 0.0023 | 0.0670 |
| 0.0076 | 0.0418 |
| 0.1188 | 0.0146 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 59% | 0.17270 | 0.58200 |
| 6% | 0.15870 | 0.53979 |
| 29% | 0.14510 | 0.49800 |
| 4.4% | 0.14100 | 0.48560 |
| 0.25% | 0.13690 | 0.47270 |
| 1.23% | 0.03030 | 0.11628 |
| 0.0239% | 0.01388 | 0.05400 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Pu-243
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 7/2+; T1/2: 4.9553e0 h |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 4.955 h |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 7.4452695e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Pu-243; S(2n)=11343.1902 keV; Q(a)=4756.9774 keV; Q(2B-)=572.6257 keV; Q(B- n)=-5784.7703 keV; S(n)=5033.633 keV; S(p)=6951.286 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Pu-243 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=4.956 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 84 keV (23.0643%); rekordy MF=8/MT=457: 301 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=4.956 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 84 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 202 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=4.956 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 84 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 202 |
| ORIP/TORI gammas | 16 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.