✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 4.705e+16 Bq/g = 1.272e+6 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.992e+4 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.211 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 2.64 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 17, beta: 11, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1835.199 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.5213 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.3671 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 5.1645 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -5.1380 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 10.1 h | 1 | 17 | 11 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 10.1 h | 1 | 0 | 7 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 10.1 h | 10.1 h | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 1600% | brak/σ_a, branching 600% | ten sam tryb; Δbranch=-62.5% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | 2300 b | 2300 b | +0% |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 477 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00100 MeV | 0.00100 MeV, I=87.5% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00339 MeV | 0.00339 MeV, I=77.2% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00308 MeV | 0.00308 MeV, I=74% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00931 MeV | 0.00931 MeV, I=72.1% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.90000 MeV, Eśr=0.28000 MeV | Emax=0.89785 MeV, Eśr=0.28000 MeV | ΔEmax=-0.239% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.74600 MeV, Eśr=0.67000 MeV | Emax=0.74397 MeV, Eśr=0.66000 MeV | ΔEmax=-0.272% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.54000 MeV, Eśr=0.00380 MeV | Emax=0.53840 MeV, Eśr=0.00660 MeV | ΔEmax=-0.296% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 1600% | 1.022 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Am-245 (m2) | 100 |
| (n,f) | 2 fragmenty | 2300 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.7270 | 1.837% |
| 0.6830 | 7.487% |
| 0.6578 | 1.070% |
| 0.3443 | 12.947% |
| 0.2720 | 3.656% |
| 0.1930 | 9.306% |
| 0.0973 | 14.766% |
| 0.0759 | 9.771% |
| 0.0422 | 61.774% |
| 0.0379 | 15.232% |
| 0.0318 | 2.574% |
| 0.0093 | 72.147% |
| 0.0034 | 77.174% |
| 0.0031 | 73.966% |
| 0.0015 | 7.960% |
| 0.0014 | 18.147% |
| 0.0010 | 87.547% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.2800 | 0.9000 |
| 0.6700 | 0.7460 |
| 0.0038 | 0.5400 |
| 0.0026 | 0.2060 |
| 0.1800 | 0.1540 |
| 0.0171 | 0.1230 |
| 0.0361 | 0.1093 |
| 0.0226 | 0.1046 |
| 0.0483 | 0.0994 |
| 0.0009 | 0.0429 |
| 1.1694 | 0.0150 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 100% | 0.10960 | 0.38700 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Am-244
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 4 stan(ów); spin/parity: (6-); T1/2: 1.001e1 h |
| NuDAT CSV | 3 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 10.02 h |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 2440950 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Am-244; S(2n)=11731.5145 keV; S(2p)=12115.6832 keV; Q(a)=5137.9904 keV; Q(2B-)=-834.6902 keV; Q(B- n)=-5374.1186 keV; S(n)=5367.1883 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Am-244 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=10.1 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 743.971 keV (66%); rekordy MF=8/MT=457: 164 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=10.1 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: brak w stanie podstawowym; rekordy MF=8/MT=457: 9 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=10.1 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 743.971 keV (66%); rekordy MF=8/MT=457: 164 |
| ORIP/TORI gammas | 17 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.