✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 2.309e+17 Bq/g = 6.240e+6 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.202e+4 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0258 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.325 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 13, beta: 8, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1841.249 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.5153 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.0501 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 5.1946 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -5.1603 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 2.05 h | 0 | 13 | 8 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 2.05 h | 0 | 0 | 9 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 2.05 h | 2.05 h | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 157 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00223 MeV | 0.00223 MeV, I=25.1% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00589 MeV | 0.00589 MeV, I=24.7% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.02403 MeV | 0.02403 MeV, I=22.8% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00144 MeV | 0.00144 MeV, I=21.7% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.29584 MeV, Eśr=0.00220 MeV | Emax=0.29572 MeV, Eśr=0.00220 MeV | ΔEmax=-0.0406% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.25285 MeV, Eśr=0.06100 MeV | Emax=0.25280 MeV, Eśr=0.06100 MeV | ΔEmax=-0.0198% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.24120 MeV, Eśr=0.00342 MeV | Emax=0.24086 MeV, Eśr=0.00342 MeV | ΔEmax=-0.141% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Am-246 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.1153 | 12.459% |
| 0.0619 | 1.070% |
| 0.0396 | 1.828% |
| 0.0240 | 22.832% |
| 0.0130 | 3.647% |
| 0.0088 | 3.020% |
| 0.0061 | 11.294% |
| 0.0059 | 24.651% |
| 0.0034 | 4.839% |
| 0.0026 | 16.758% |
| 0.0025 | 7.960% |
| 0.0022 | 25.117% |
| 0.0014 | 21.667% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0022 | 0.2958 |
| 0.0610 | 0.2529 |
| 0.0034 | 0.2412 |
| 0.0275 | 0.1230 |
| 0.0578 | 0.1093 |
| 0.0363 | 0.1046 |
| 0.0010 | 0.0959 |
| 0.1100 | 0.0150 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 77.4% | 0.28100 | 0.89610 |
| 15.6% | 0.19290 | 0.64324 |
| 7% | 0.17850 | 0.60033 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Am-245
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 5/2+; T1/2: 2.05e0 h |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 2.047 h |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 2450950 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Am-245; S(2n)=11417.2246 keV; Q(a)=5160.3857 keV; Q(2B-)=86.641 keV; Q(B- n)=-4622.7363 keV; S(n)=6050.0363 keV; S(p)=5194.575 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Am-245 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=2.05 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 3, max 252.72 keV (6.1%); rekordy MF=8/MT=457: 145 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=2.05 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 252.88 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 89 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=2.05 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 252.88 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 89 |
| ORIP/TORI gammas | 13 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.