✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 6.356e+9 Bq/g = 1.718e-1 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 6.774e-3 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0699 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 6.65 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 12, beta: 7, alfa: 6 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1841.363 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.5158 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.5186 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 6.1635 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -5.6245 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 8.49 ky | 1 | 12 | 7 | 6 |
| TORI-22 (2004) | 8.49 ky | 1 | 0 | 22 | 11 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 8.49 ky | 8.49 ky | +9.55e-7% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 369% | brak/σ_a, branching 369% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | 2145 b | 2145 b | +0% |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 106 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00595 MeV | 0.00595 MeV, I=17.2% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01574 MeV | 0.01574 MeV, I=16.8% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.06022 MeV | 0.06022 MeV, I=15.1% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01631 MeV | 0.01631 MeV, I=13.1% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | α 5.36200 MeV | 5.36200 MeV, I=93.2% | 5.36200 MeV, I=93.2% | ΔE=-0.00 keV; ΔI=+0.0215% |
| TORI-22 (2004) | α 5.30380 MeV | 5.30380 MeV, I=4.97% | 5.30380 MeV, I=5% | ΔE=+0.00 keV; ΔI=+0.604% |
| TORI-22 (2004) | α 5.48870 MeV | 5.48870 MeV, I=0.83% | 5.48870 MeV, I=0.83% | ΔE=-0.00 keV; ΔI=-1.56e-6% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.17400 MeV, Eśr=0.06400 MeV | Emax=0.23270 MeV, Eśr=0.00015 MeV | ΔEmax=+33.7% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.13300 MeV, Eśr=0.06272 MeV | Emax=0.21060 MeV, Eśr=0.00007 MeV | ΔEmax=+58.3% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.11700 MeV, Eśr=0.10293 MeV | Emax=0.18982 MeV, Eśr=0.00193 MeV | ΔEmax=+62.2% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Widmo alfa — energie dyskretne
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 369% | 0.9363 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Cm-246 (m1) | 100 |
| (n,f) | 2 fragmenty | 2145 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.4678 | 1.890% |
| 0.4241 | 1.030% |
| 0.3136 | 1.118% |
| 0.1709 | 3.607% |
| 0.1631 | 10.990% |
| 0.1536 | 5.218% |
| 0.0602 | 15.090% |
| 0.0427 | 12.707% |
| 0.0163 | 13.144% |
| 0.0157 | 16.807% |
| 0.0093 | 7.600% |
| 0.0060 | 17.244% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0640 | 0.1740 |
| 0.0627 | 0.1330 |
| 0.1029 | 0.1170 |
| 0.2188 | 0.1038 |
| 0.1361 | 0.0995 |
| 0.0012 | 0.0420 |
| 0.6361 | 0.0143 |
Cząstki α (jądra He-4) emitowane w rozpadzie α. Widmo α jest dyskretne — każda linia odpowiada przejściu do konkretnego stanu jądra córki. Typowe energie: 4–9 MeV.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 5.5292 | 0.58% |
| 5.4887 | 0.83% |
| 5.3620 | 93.18% |
| 5.3189 | 0.119% |
| 5.3038 | 4.97% |
| 5.2346 | 0.32% |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Cm-245
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 7/2+*; T1/2: 8.25e0 ky |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: ɑ; T1/2: 8245 y |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 1.5215764e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Cm-245; S(2n)=12320.0477 keV; S(2p)=11327.9794 keV; Q(a)=5624.4928 keV; Q(2B-)=-2380.6273 keV; Q(ep)=-6090.4679 keV; Q(B- n)=-7780.6194 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Cm-245 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=8500.0127 y; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 175.01 keV (9.8778%); rekordy MF=8/MT=457: 307 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=8249.8352 y; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 175.052 keV (983%); rekordy MF=8/MT=457: 205 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=8249.8352 y; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 175.052 keV (983%); rekordy MF=8/MT=457: 205 |
| ORIP/TORI gammas | 12 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.