✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.812e+15 Bq/g = 4.897e+4 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 2.186e+2 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.753 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 0, beta: 9, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1846.609 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.5065 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.8547 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 7.6388 MeV [AME2020 + AME2020 est.] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -4.4308 MeV [AME2020 + AME2020 est.] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 10.8 dni | 0 | 0 | 9 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 10.8 dni | 0 | 0 | 14 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 10.8 dni | 10.8 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 0 %/rozpad | 0 %/rozpad | 0 |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.25554 MeV, Eśr=0.00276 MeV | Emax=0.29934 MeV, Eśr=0.00030 MeV | ΔEmax=+17.1% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.22375 MeV, Eśr=0.28200 MeV | Emax=0.25554 MeV, Eśr=0.00230 MeV | ΔEmax=+14.2% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.21655 MeV, Eśr=0.00135 MeV | Emax=0.23275 MeV, Eśr=0.00080 MeV | ΔEmax=+7.48% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Pu-247 (m2) | 100 |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0028 | 0.2555 |
| 0.2820 | 0.2238 |
| 0.0014 | 0.2165 |
| 0.0030 | 0.2029 |
| 0.1164 | 0.1799 |
| 0.0022 | 0.0756 |
| 0.0031 | 0.0666 |
| 0.3000 | 0.0438 |
| 0.0423 | 0.0276 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 27% | 0.09200 | 0.33019 |
| 73% | 0.04000 | 0.15026 |
| 0.8% | 0.01900 | 0.07463 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Pu-246
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 0+; T1/2: 1.084e1 d |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 10.84 d |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 2.5880051e8 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Pu-246; S(2n)=10553.8847 keV; Q(2B-)=2777.8605 keV; Q(B- n)=-4576.9627 keV; S(n)=5854.7185 keV; Q(4B-)=1304.5447 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Pu-246 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=10.84 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 43.81 keV (25%); rekordy MF=8/MT=457: 258 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=10.85 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 43.81 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 134 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=10.85 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 43.81 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 134 |
| ORIP/TORI gammas | 0 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.