✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.534e+8 Bq/g = 4.145e-3 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.162e-4 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.00477 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 4.73 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 3, beta: 2, alfa: 3 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1859.189 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.4967 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.2118 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 6.9358 MeV [AME2020 + AME2020 est.] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -5.1617 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 347.7 ky | 1 | 3 | 2 | 3 |
| TORI-22 (2004) | 347.7 ky | 1 | 0 | 0 | 4 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 347.7 ky | 347.7 ky | +2.05e-6% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 2.63% | brak/σ_a, branching 2.63% | ten sam tryb; Δbranch=+4.35e-6% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | 0.37 b | 0.37 b | +1.29e-6% |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 6.97 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.04486 MeV | 0.04486 MeV, I=3.83% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.12112 MeV | 0.12112 MeV, I=2.11% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.04845 MeV | 0.04845 MeV, I=1.03% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | α 5.07860 MeV | 5.07860 MeV, I=75.1% | 5.07845 MeV, I=81.9% | ΔE=-0.15 keV; ΔI=+9% |
| TORI-22 (2004) | α 5.03510 MeV | 5.03510 MeV, I=16.5% | 5.03493 MeV, I=18% | ΔE=-0.17 keV; ΔI=+9% |
| TORI-22 (2004) | α 4.93110 MeV | 4.93110 MeV, I=0.0697% | 4.93110 MeV, I=0.076% | ΔE=-0.00 keV; ΔI=+9.04% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.05624 MeV, Eśr=0.00026 MeV | brak rekordu | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.01430 MeV, Eśr=0.07267 MeV | brak rekordu | brak porównania |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Widmo alfa — energie dyskretne
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 2.63% | 1.002 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Cm-249 (m1) | 91.74 |
| (n,f) | 2 fragmenty | 0.37 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.1211 | 2.110% |
| 0.0484 | 1.030% |
| 0.0449 | 3.827% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0003 | 0.0562 |
| 0.0727 | 0.0143 |
Cząstki α (jądra He-4) emitowane w rozpadzie α. Widmo α jest dyskretne — każda linia odpowiada przejściu do konkretnego stanu jądra córki. Typowe energie: 4–9 MeV.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 5.0786 | 75.13% |
| 5.0351 | 16.54% |
| 4.9311 | 0.0697% |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Cm-248
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 0+; T1/2: 3.48e2 ky |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: ɑ; T1/2: 3.48e+05 y |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 6.4070945e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Cm-248; S(2n)=11366.8003 keV; S(2p)=12579.9668 keV; Q(a)=5161.8109 keV; Q(2B-)=154.7967 keV; Q(B- n)=-6168.0917 keV; S(n)=6211.6758 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Cm-248 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=3.480e+5 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: brak w stanie podstawowym; rekordy MF=8/MT=457: 74 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=3.400e+5 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 1, max 43.4 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 63 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=3.400e+5 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 1, max 43.4 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 63 |
| ORIP/TORI gammas | 3 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.