✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.986e+13 Bq/g = 5.367e+2 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.912e+1 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.00422 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 6.01 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 4, beta: 2, alfa: 4 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1881.267 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.4653 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.1717 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 6.4824 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -6.2170 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 2.64 lat | 1 | 4 | 2 | 4 |
| TORI-22 (2004) | 2.64 lat | 1 | 0 | 3 | 5 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 2.64 lat | 2.64 lat | +4.8e-6% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 20.4% | brak/σ_a, branching 20.4% | ten sam tryb; Δbranch=-1.87e-6% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | 32 b | 32 b | +0% |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 14.3 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00158 MeV | 0.00158 MeV, I=7.61% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.04176 MeV | 0.04176 MeV, I=3.71% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.11217 MeV | 0.11217 MeV, I=1.89% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.04095 MeV | 0.04095 MeV, I=1.07% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | α 6.11830 MeV | 6.11830 MeV, I=81.6% | 6.11824 MeV, I=84.2% | ΔE=-0.06 keV; ΔI=+3.19% |
| TORI-22 (2004) | α 6.07570 MeV | 6.07570 MeV, I=15.2% | 6.07577 MeV, I=15.7% | ΔE=+0.07 keV; ΔI=+3.19% |
| TORI-22 (2004) | α 5.97660 MeV | 5.97660 MeV, I=0.233% | 5.97660 MeV, I=0.24% | ΔE=+0.00 keV; ΔI=+3.18% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.06818 MeV, Eśr=0.00027 MeV | Emax=0.15500 MeV, Eśr=0.00002 MeV | ΔEmax=+127% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.01500 MeV, Eśr=0.07280 MeV | Emax=0.10040 MeV, Eśr=0.00013 MeV | ΔEmax=+569% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Widmo alfa — energie dyskretne
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 20.4% | 0.9952 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Cf-253 (m1) | 96.91 |
| (n,f) | 2 fragmenty | 32 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.1122 | 1.887% |
| 0.0418 | 3.706% |
| 0.0410 | 1.070% |
| 0.0016 | 7.607% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0003 | 0.0682 |
| 0.0728 | 0.0150 |
Cząstki α (jądra He-4) emitowane w rozpadzie α. Widmo α jest dyskretne — każda linia odpowiada przejściu do konkretnego stanu jądra córki. Typowe energie: 4–9 MeV.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 6.1183 | 81.6% |
| 6.0757 | 15.21% |
| 5.9766 | 0.2326% |
| 5.8202 | 0.002% |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Cf-252
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 0+; T1/2: 2.645e0 y |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: ɑ; T1/2: 2.647 y |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 2520980 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Cf-252; S(2n)=11278.3616 keV; S(2p)=11532.9193 keV; Q(a)=6216.9469 keV; Q(2B-)=-782.0002 keV; Q(ep)=-7902.3418 keV; Q(B- n)=-6548.2548 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Cf-252 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=2.6449 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 3, max 43.399 keV (1.53%); rekordy MF=8/MT=457: 59 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=2.645 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 3, max 43.399 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 93 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=2.645 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 3, max 43.399 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 93 |
| ORIP/TORI gammas | 4 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.