✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 9.329e+14 Bq/g = 2.521e+4 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 9.978e+2 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.00209 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 6.68 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 9, beta: 2, alfa: 8 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1885.580 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.4529 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.3554 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 4.3130 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -6.7395 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 20.5 dni | 1 | 9 | 2 | 8 |
| TORI-22 (2004) | 20.5 dni | 1 | 0 | 69 | 30 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 20.5 dni | 20.5 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | α, branching 178% | α, branching 178% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 17.6 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00234 MeV | 0.00234 MeV, I=3.64% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01550 MeV | 0.01550 MeV, I=3.52% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00233 MeV | 0.00233 MeV, I=2.67% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00449 MeV | 0.00449 MeV, I=2.43% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | α 6.63270 MeV | 6.63270 MeV, I=89.8% | 6.63257 MeV, I=89.8% | ΔE=-0.13 keV; ΔI=+2.12e-7% |
| TORI-22 (2004) | α 6.59200 MeV | 6.59200 MeV, I=6.6% | 6.59200 MeV, I=6.6% | ΔE=+0.00 keV; ΔI=-5.42e-7% |
| TORI-22 (2004) | α 6.54000 MeV | 6.54000 MeV, I=0.85% | 6.54000 MeV, I=0.85% | ΔE=-0.00 keV; ΔI=+5.43e-6% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.20297 MeV, Eśr=0.00144 MeV | Emax=1.10640 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+445% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.01530 MeV, Eśr=0.04574 MeV | Emax=1.07500 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+6.93e+3% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Widmo alfa — energie dyskretne
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| α | Emisja cząstki α (jądro He-4): Z−2, A−4 | 178% | 1 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Es-254 (m1) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0462 | 1.652% |
| 0.0270 | 0.226% |
| 0.0236 | 1.090% |
| 0.0155 | 3.524% |
| 0.0137 | 0.557% |
| 0.0071 | 1.771% |
| 0.0045 | 2.429% |
| 0.0023 | 3.644% |
| 0.0023 | 2.668% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0014 | 0.2030 |
| 0.0457 | 0.0153 |
Cząstki α (jądra He-4) emitowane w rozpadzie α. Widmo α jest dyskretne — każda linia odpowiada przejściu do konkretnego stanu jądra córki. Typowe energie: 4–9 MeV.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 6.6327 | 89.8% |
| 6.6240 | 0.8% |
| 6.5940 | 0.7% |
| 6.5920 | 6.6% |
| 6.5520 | 0.71% |
| 6.5400 | 0.85% |
| 6.4980 | 0.26% |
| 6.3587 | 0.2746% |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Es-253
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 7/2+*; T1/2: 2.047e1 d |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: ɑ; T1/2: 20.466 d |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 2530990 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Es-253; S(2n)=11643.697 keV; S(2p)=10795.4371 keV; Q(a)=6739.2376 keV; Q(B- n)=-5877.4424 keV; S(n)=6355.4422 keV; S(p)=4313.0952 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Es-253 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=20.47 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: brak w stanie podstawowym; rekordy MF=8/MT=457: 914 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=20.47 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 41.79 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 587 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=20.47 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 41.79 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 587 |
| ORIP/TORI gammas | 9 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.