✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.409e+17 Bq/g = 3.808e+6 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.637e+5 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0043 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 7.25 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 5, beta: 2, alfa: 3 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1890.977 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.4448 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.5143 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 5.3970 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -7.3072 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 3.24 h | 1 | 5 | 2 | 3 |
| TORI-22 (2004) | 3.24 h | 1 | 0 | 3 | 4 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 3.24 h | 3.24 h | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 76% | brak/σ_a, branching 76% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 22.6 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00246 MeV | 0.00246 MeV, I=9.14% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00618 MeV | 0.00618 MeV, I=7.22% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.04108 MeV | 0.04108 MeV, I=3.54% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.10869 MeV | 0.10869 MeV, I=1.62% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | α 7.18900 MeV | 7.18900 MeV, I=85% | 7.19200 MeV, I=85% | ΔE=+3.00 keV; ΔI=+0.0589% |
| TORI-22 (2004) | α 7.14700 MeV | 7.14700 MeV, I=14% | 7.15000 MeV, I=14.2% | ΔE=+3.00 keV; ΔI=+1.49% |
| TORI-22 (2004) | α 7.05000 MeV | 7.05000 MeV, I=0.899% | 7.05000 MeV, I=0.82% | ΔE=+0.00 keV; ΔI=-8.84% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.08490 MeV, Eśr=0.00046 MeV | Emax=0.15435 MeV, Eśr=0.00001 MeV | ΔEmax=+81.8% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.01570 MeV, Eśr=0.07811 MeV | Emax=0.09916 MeV, Eśr=0.00031 MeV | ΔEmax=+532% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Widmo alfa — energie dyskretne
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 76% | 1 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Fm-255 (m1) | 99.94 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.1087 | 1.618% |
| 0.0411 | 3.544% |
| 0.0368 | 1.120% |
| 0.0062 | 7.218% |
| 0.0025 | 9.145% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0005 | 0.0849 |
| 0.0781 | 0.0157 |
Cząstki α (jądra He-4) emitowane w rozpadzie α. Widmo α jest dyskretne — każda linia odpowiada przejściu do konkretnego stanu jądra córki. Typowe energie: 4–9 MeV.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 7.1890 | 84.95% |
| 7.1470 | 13.99% |
| 7.0500 | 0.8995% |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Fm-254
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 0+; T1/2: 3.240e0 h |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: ɑ; T1/2: 3.24 h |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 2541000 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Fm-254; S(2n)=12056.7254 keV; S(2p)=9710.0312 keV; Q(a)=7307.2696 keV; Q(2B-)=-3820.7905 keV; Q(ep)=-5688.0113 keV; S(n)=6514.3453 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Fm-254 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=3.24 h; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: brak w stanie podstawowym; rekordy MF=8/MT=457: 79 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=3.24 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 2, max 99.16 keV (3.0982%); rekordy MF=8/MT=457: 60 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=3.24 h; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: brak w stanie podstawowym; rekordy MF=8/MT=457: 79 |
| ORIP/TORI gammas | 5 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.