✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.980e+17 Bq/g = 5.351e+6 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 6.494e+4 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.00904 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 2.05 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 3, beta: 9, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 231.629 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.2725 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 8.5047 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 16.7911 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 11.4932 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 20.9 h | 0 | 3 | 9 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 20.9 h | 0 | 0 | 10 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 20.9 h | 20.9 h | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 6.1 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.02640 MeV | 0.02640 MeV, I=3.05% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.27060 MeV | 0.27060 MeV, I=2.91% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.26094 MeV | 0.26094 MeV, I=0.139% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=1.62000 MeV, Eśr=0.00300 MeV | Emax=1.62026 MeV, Eśr=0.00300 MeV | ΔEmax=+0.016% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=1.58940 MeV, Eśr=0.04200 MeV | Emax=1.58963 MeV, Eśr=0.04200 MeV | ΔEmax=+0.0145% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=1.37290 MeV, Eśr=0.04700 MeV | Emax=1.37291 MeV, Eśr=0.04700 MeV | ΔEmax=+0.00073% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Mg-29 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.2706 | 2.908% |
| 0.2609 | 0.139% |
| 0.0264 | 3.052% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0030 | 1.6200 |
| 0.0420 | 1.5894 |
| 0.0470 | 1.3729 |
| 0.5260 | 1.3423 |
| 0.3830 | 0.9415 |
| 0.0013 | 0.7176 |
| 0.3660 | 0.4007 |
| 0.6600 | 0.0306 |
| 0.0097 | 0.0015 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 0.21% | 0.31930 | 0.85963 |
| 95.1% | 0.15590 | 0.45892 |
| 4.7% | 0.06520 | 0.21175 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Mg-28
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 0+; T1/2: 2.0915e1 h |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 20.915 h |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 280120 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Mg-28; S(2n)=14948.0381 keV; S(2p)=30079.0012 keV; Q(a)=-11493.219 keV; Q(2B-)=6472.8516 keV; Q(ep)=-29359.8266 keV; Q(B- n)=-5894.4 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Mg-28 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=20.915 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 30.64 keV (66%); rekordy MF=8/MT=457: 66 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=20.9 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 30.64 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 59 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=20.9 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 30.64 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 59 |
| ORIP/TORI gammas | 3 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.