✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.427e+18 Bq/g = 3.856e+7 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.600e+2 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.0007 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 0, beta: 1, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 262.207 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.4583 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.5874 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 14.3739 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 10.7874 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 2.62 h | 1 | 0 | 1 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 2.62 h | 1 | 0 | 1 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 2.62 h | 2.62 h | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 18% | brak/σ_a, branching 18% | ten sam tryb; Δbranch=+3.97e-6% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 0 %/rozpad | 0 %/rozpad | 0 |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=1.26610 MeV, Eśr=0.00070 MeV | Emax=1.26612 MeV, Eśr=0.00070 MeV | ΔEmax=+0.00158% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 18% | 1 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Si-32 (m2) | 100 |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0007 | 1.2661 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 99.93% | 0.59560 | 1.49080 |
| 0.07% | 0.06870 | 0.22470 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Si-31
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 3/2+; T1/2: 1.5716e2 m |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 157.24 m |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 310140 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Si-31; S(2n)=17196.5919 keV; S(2p)=26914.6195 keV; Q(a)=-10787.359 keV; Q(2B-)=-3906.5059 keV; Q(ep)=-21356.6359 keV; Q(B- n)=-10819.4995 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Si-31 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=2.6217 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: brak w stanie podstawowym; rekordy MF=8/MT=457: 46 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=2.62 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 1, max 1266.1 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 16 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=2.62 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 1, max 1266.1 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 16 |
| ORIP/TORI gammas | 0 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.