✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 2.368e+19 Bq/g = 6.401e+8 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 3.834e+6 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.000456 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.01 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 3, beta: 7, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 444.159 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.7090 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.3724 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 12.4848 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 9.8132 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 5.76 min | 0 | 3 | 7 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 5.76 min | 0 | 0 | 3 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 5.76 min | 5.76 min | +1.77e-6% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 31.9 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00143 MeV | 0.00143 MeV, I=31.5% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00107 MeV | 0.00107 MeV, I=0.438% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00217 MeV | 0.00217 MeV, I=0.047% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.92863 MeV, Eśr=0.06875 MeV | Emax=0.92860 MeV, Eśr=0.06889 MeV | ΔEmax=-0.00323% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.60855 MeV, Eśr=0.01180 MeV | Emax=0.60860 MeV, Eśr=0.01182 MeV | ΔEmax=+0.00822% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.32008 MeV, Eśr=0.92900 MeV | Emax=0.32008 MeV, Eśr=0.93100 MeV | ΔEmax=+0.000628% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Ti-52 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0022 | 0.047% |
| 0.0014 | 31.461% |
| 0.0011 | 0.438% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0687 | 0.9286 |
| 0.0118 | 0.6086 |
| 0.9290 | 0.3201 |
| 0.0000 | 0.0054 |
| 0.0002 | 0.0050 |
| 0.0001 | 0.0049 |
| 0.0000 | 0.0005 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 91.9% | 0.88820 | 2.14590 |
| 8.1% | 0.60670 | 1.53740 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Ti-51
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 3/2-; T1/2: 5.76e0 m |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 5.756 m |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 2.6988141e5 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Ti-51; S(2n)=17311.5889 keV; S(2p)=23010.9045 keV; Q(a)=-9813.2154 keV; Q(2B-)=1717.7495 keV; Q(ep)=-17432.706 keV; Q(B- n)=-8581.0431 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Ti-51 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=5.76 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 3, max 320.076 keV (93.1%); rekordy MF=8/MT=457: 88 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=5.8 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 3, max 320.085 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 44 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=5.8 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 3, max 320.085 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 44 |
| ORIP/TORI gammas | 3 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.