✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 3.043e+14 Bq/g = 8.224e+3 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 4.550e+1 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.00456 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.933 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 2, beta: 7, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 567.077 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.7243 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 7.9794 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 7.7766 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 4.1149 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 244.3 dni | 0 | 2 | 7 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 244.3 dni | 0 | 2 | 3 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 244.3 dni | 244.3 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 0.795 %/rozpad | 159 %/rozpad | +1.99e+4% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.48288 MeV | 0.48288 MeV, I=0.703% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 1.26730 MeV | 1.26730 MeV, I=0.092% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=1.11550 MeV, Eśr=0.50750 MeV | Emax=1.11555 MeV, Eśr=0.50600 MeV | ΔEmax=+0.00412% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.55775 MeV, Eśr=0.00006 MeV | Emax=0.77060 MeV, Eśr=0.00003 MeV | ΔEmax=+38.2% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.51100 MeV, Eśr=0.02830 MeV | Emax=0.34495 MeV, Eśr=0.00003 MeV | ΔEmax=-32.5% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 1.2673 | 0.092% |
| 0.4829 | 0.703% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.5075 | 1.1155 |
| 0.0001 | 0.5577 |
| 0.0283 | 0.5110 |
| 0.0461 | 0.0089 |
| 0.2261 | 0.0080 |
| 0.1151 | 0.0080 |
| 0.0057 | 0.0009 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Zn-65
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 5/2-*; T1/2: 2.4394e2 d |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: ε+β+; T1/2: 243.93 d |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 4.8109288e5 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Zn-65; S(2n)=19841.2316 keV; S(2p)=14977.0752 keV; Q(a)=-4114.9114 keV; Q(2B-)=-9433.8012 keV; Q(ep)=-6101.9618 keV; Q(B- n)=-15150.516 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Zn-65 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=243.93 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 1, max 1115.539 keV (50.04%); rekordy MF=8/MT=457: 90 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=244.0104 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 3, max 1115.54 keV (5022%); rekordy MF=8/MT=457: 52 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=244.0104 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 3, max 1115.54 keV (5022%); rekordy MF=8/MT=457: 52 |
| ORIP/TORI gammas | 2 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.