✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.851e+17 Bq/g = 5.003e+6 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 6.763e+4 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.00212 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 2.28 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 2, beta: 42, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 572.178 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.6694 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 9.1376 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 5.1007 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 3.3612 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 9.49 h | 0 | 2 | 42 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 9.49 h | 0 | 19 | 142 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 9.49 h | 9.49 h | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 0.852 %/rozpad | 2.45e+3 %/rozpad | +2.87e+5% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.20699 MeV | 0.20699 MeV, I=0.753% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.56541 MeV | 0.56541 MeV, I=0.099% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=4.80660 MeV, Eśr=0.01509 MeV | Emax=5.00562 MeV, Eśr=0.00001 MeV | ΔEmax=+4.14% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=4.46200 MeV, Eśr=0.00726 MeV | Emax=4.86591 MeV, Eśr=0.00003 MeV | ΔEmax=+9.05% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=4.29570 MeV, Eśr=0.03562 MeV | Emax=4.80606 MeV, Eśr=0.01815 MeV | ΔEmax=+11.9% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.5654 | 0.099% |
| 0.2070 | 0.753% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0151 | 4.8066 |
| 0.0073 | 4.4620 |
| 0.0356 | 4.2957 |
| 0.0116 | 4.0864 |
| 0.0104 | 3.7915 |
| 0.0014 | 3.7674 |
| 0.0029 | 3.4330 |
| 0.0084 | 3.4226 |
| 0.0145 | 3.3813 |
| 0.0010 | 3.2566 |
| 0.0152 | 3.2293 |
| 0.0022 | 2.9343 |
| 0.0013 | 2.7805 |
| 0.2371 | 2.7521 |
| 0.0199 | 2.4227 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Ga-66
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 0+*; T1/2: 9.304e0 h |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: ε+β+; T1/2: 9.304 h |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 660310 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Ga-66; S(2n)=21033.5382 keV; S(2p)=12877.2526 keV; Q(a)=-3361.1014 keV; Q(2B-)=-11698.645 keV; Q(ep)=-3749.0225 keV; Q(B- n)=-15316.8234 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Ga-66 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=9.49 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 1039.22 keV (37%); rekordy MF=8/MT=457: 714 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=9.49 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 1039.22 keV (3700%); rekordy MF=8/MT=457: 489 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=9.49 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 1039.22 keV (3700%); rekordy MF=8/MT=457: 489 |
| ORIP/TORI gammas | 2 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.