✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 2.799e+16 Bq/g = 7.565e+5 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 3.628e+3 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0145 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.809 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 7, beta: 10, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 585.410 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.7375 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 9.1325 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 8.6022 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 7.8929 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 2.58 dni | 0 | 7 | 10 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 2.58 dni | 0 | 0 | 6 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 2.58 dni | 2.58 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 53.4 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00823 MeV | 0.00823 MeV, I=17.5% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00489 MeV | 0.00489 MeV, I=9.32% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01481 MeV | 0.01481 MeV, I=9.21% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.12091 MeV | 0.12091 MeV, I=8.37% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.39353 MeV, Eśr=0.00220 MeV | Emax=0.39353 MeV, Eśr=0.00220 MeV | ΔEmax=-0.000255% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.30022 MeV, Eśr=0.00797 MeV | Emax=0.30022 MeV, Eśr=0.00797 MeV | ΔEmax=-0.000333% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.20895 MeV, Eśr=0.00115 MeV | Emax=0.20895 MeV, Eśr=0.00115 MeV | ΔEmax=+0.000477% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Cu-68 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.1911 | 0.099% |
| 0.1209 | 8.365% |
| 0.0699 | 0.753% |
| 0.0148 | 9.212% |
| 0.0082 | 17.492% |
| 0.0051 | 8.161% |
| 0.0049 | 9.317% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0022 | 0.3935 |
| 0.0080 | 0.3002 |
| 0.0011 | 0.2089 |
| 0.4870 | 0.1846 |
| 0.1610 | 0.0933 |
| 0.0700 | 0.0913 |
| 0.0076 | 0.0096 |
| 0.0375 | 0.0086 |
| 0.0191 | 0.0086 |
| 0.0010 | 0.0010 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 20% | 0.18900 | 0.57500 |
| 22% | 0.15400 | 0.48169 |
| 57% | 0.12100 | 0.39042 |
| 1.1% | 0.05070 | 0.18147 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Cu-67
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 3/2-*; T1/2: 6.183e1 h |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 61.81 h |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 9.1737756e5 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Cu-67; S(2n)=16198.5124 keV; S(2p)=22712.2903 keV; Q(a)=-7892.9165 keV; Q(2B-)=-440.3975 keV; Q(ep)=-18199.9835 keV; Q(B- n)=-6491.6429 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Cu-67 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=2.5763 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 184.577 keV (48.7%); rekordy MF=8/MT=457: 126 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=2.5792 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 184.577 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 87 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=2.5792 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 184.577 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 87 |
| ORIP/TORI gammas | 7 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.