✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 7.136e+8 Bq/g = 1.929e-2 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 6.406e-5 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.00471 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.56 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 2, beta: 5, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 703.308 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.6828 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 7.8740 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 9.0961 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 5.5216 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 228.8 ky | 0 | 2 | 5 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 228.8 ky | 0 | 2 | 1 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 228.8 ky | 228.8 ky | +6.13e-7% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 1.16 %/rozpad | 28.5 %/rozpad | +2.36e+3% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.30897 MeV | 0.30897 MeV, I=1.02% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 1.10430 MeV | 1.10430 MeV, I=0.141% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.27599 MeV, Eśr=0.03600 MeV | Emax=0.27599 MeV, Eśr=0.00297 MeV | ΔEmax=-0.00072% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.01330 MeV, Eśr=0.07126 MeV | brak rekordu | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.01192 MeV, Eśr=0.28855 MeV | brak rekordu | brak porównania |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 1.1043 | 0.141% |
| 0.3090 | 1.020% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0360 | 0.2760 |
| 0.0713 | 0.0133 |
| 0.2885 | 0.0119 |
| 0.1486 | 0.0119 |
| 0.0112 | 0.0015 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Kr-81
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 7/2+*; T1/2: 2.29e2 ky |
| NuDAT CSV | 3 stan(ów); decay: ε; T1/2: 2.29e+05 y |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 1.3286189e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Kr-81; S(2n)=19396.5455 keV; S(2p)=16356.6754 keV; Q(a)=-5521.618 keV; Q(2B-)=-6168.0649 keV; Q(ep)=-7225.6829 keV; Q(B- n)=-13592.0407 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Kr-81 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=2.290e+5 y; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 1, max 275.99 keV (0.298%); rekordy MF=8/MT=457: 72 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=2.100e+5 y; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 1, max 275.99 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 42 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=2.100e+5 y; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 1, max 275.99 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 42 |
| ORIP/TORI gammas | 2 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.