✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 6.583e+14 Bq/g = 1.779e+4 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.731e+2 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0154 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.64 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 5, beta: 5, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 762.611 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.6660 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 12.3530 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 7.8994 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 5.4042 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 83.4 dni | 0 | 5 | 5 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 83.4 dni | 0 | 0 | 1 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 83.4 dni | 83.4 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 117 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00103 MeV | 0.00103 MeV, I=39.3% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00312 MeV | 0.00312 MeV, I=39.1% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.02260 MeV | 0.02260 MeV, I=37.6% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.25577 MeV | 0.25577 MeV, I=1.27% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.39290 MeV, Eśr=0.97320 MeV | Emax=0.39287 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=-0.00763% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.01670 MeV, Eśr=0.09644 MeV | brak rekordu | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.01496 MeV, Eśr=0.35076 MeV | brak rekordu | brak porównania |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 1.0478 | 0.191% |
| 0.2558 | 1.270% |
| 0.0226 | 37.586% |
| 0.0031 | 39.053% |
| 0.0010 | 39.251% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.9732 | 0.3929 |
| 0.0964 | 0.0167 |
| 0.3508 | 0.0150 |
| 0.1820 | 0.0149 |
| 0.0236 | 0.0019 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Zr-88
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 0+; T1/2: 8.34e1 d |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: ε; T1/2: 83.4 d |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 3.3647416e7 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Zr-88; S(2n)=21802.4865 keV; S(2p)=13683.7162 keV; Q(a)=-5404.2094 keV; Q(2B-)=-10942.3209 keV; Q(ep)=-6037.7685 keV; Q(B- n)=-17825.699 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Zr-88 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=83.4 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 1, max 392.9 keV (97.2857%); rekordy MF=8/MT=457: 72 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=83.4 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 1, max 392.86 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 42 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=83.4 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 1, max 392.86 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 42 |
| ORIP/TORI gammas | 5 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.