✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 2.482e+19 Bq/g = 6.707e+8 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 6.492e+6 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.00131 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.63 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 3, beta: 144, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 766.719 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.6148 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 4.9158 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 13.1088 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 6.5470 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 3.15 min | 0 | 3 | 144 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 3.15 min | 0 | 0 | 327 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 3.15 min | 3.15 min | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 21.9 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00620 MeV | 0.00620 MeV, I=20.6% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00205 MeV | 0.00205 MeV, I=1.14% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00690 MeV | 0.00690 MeV, I=0.168% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=4.48920 MeV, Eśr=0.00134 MeV | Emax=4.70150 MeV, Eśr=0.00010 MeV | ΔEmax=+4.73% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=4.34110 MeV, Eśr=0.00104 MeV | Emax=4.68560 MeV, Eśr=0.00008 MeV | ΔEmax=+7.94% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=4.04800 MeV, Eśr=0.00116 MeV | Emax=4.65560 MeV, Eśr=0.00010 MeV | ΔEmax=+15% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Kr-90 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0069 | 0.168% |
| 0.0062 | 20.570% |
| 0.0021 | 1.140% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0013 | 4.4892 |
| 0.0010 | 4.3411 |
| 0.0012 | 4.0480 |
| 0.0014 | 3.9960 |
| 0.0027 | 3.9775 |
| 0.0021 | 3.9655 |
| 0.0041 | 3.9230 |
| 0.0013 | 3.9018 |
| 0.0011 | 3.8427 |
| 0.0014 | 3.8274 |
| 0.0013 | 3.7814 |
| 0.0014 | 3.7325 |
| 0.0084 | 3.7178 |
| 0.0026 | 3.5839 |
| 0.0134 | 3.5329 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 23% | 2.21000 | 4.97000 |
| 1.2% | 1.98000 | 4.47250 |
| 4.4% | 1.94000 | 4.39300 |
| 2.3% | 1.93000 | 4.38410 |
| 0.44% | 1.77000 | 4.03900 |
| 1.3% | 1.73000 | 3.97250 |
| 3.6% | 1.58000 | 3.64570 |
| 0.62% | 1.57000 | 3.63000 |
| 2.9% | 1.48000 | 3.43980 |
| 10.2% | 1.40000 | 3.27620 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Kr-89
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 3/2+*; T1/2: 3.15e0 m |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 3.147 m |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 890360 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Kr-89; S(2n)=11968.8998 keV; S(2p)=24687.6039 keV; Q(a)=-6547.0654 keV; Q(2B-)=9673.2319 keV; Q(ep)=-19940.5624 keV; Q(B- n)=-1998.1081 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Kr-89 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=3.15 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 220.948 keV (20.1%); rekordy MF=8/MT=457: 795 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=3.15 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 220.948 keV (2010%); rekordy MF=8/MT=457: 987 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=3.15 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 220.948 keV (2010%); rekordy MF=8/MT=457: 987 |
| ORIP/TORI gammas | 3 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.