✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 4.651e+17 Bq/g = 1.257e+7 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 7.718e+4 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.04 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 0, beta: 8, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 795.699 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.6489 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 7.2868 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 12.4113 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 5.6011 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 2.71 h | 0 | 0 | 8 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 2.71 h | 0 | 0 | 9 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 2.71 h | 2.71 h | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 0 %/rozpad | 0 %/rozpad | 0 |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=1.38390 MeV, Eśr=0.90000 MeV | Emax=1.38393 MeV, Eśr=0.90000 MeV | ΔEmax=+0.00217% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=1.14230 MeV, Eśr=0.02880 MeV | Emax=1.14235 MeV, Eśr=0.02790 MeV | ΔEmax=+0.00437% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.95332 MeV, Eśr=0.03600 MeV | Emax=0.95331 MeV, Eśr=0.03519 MeV | ΔEmax=-0.00105% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Sr-93 (m2) | 100 |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.9000 | 1.3839 |
| 0.0288 | 1.1423 |
| 0.0360 | 0.9533 |
| 0.0017 | 0.6646 |
| 0.0037 | 0.6507 |
| 0.0026 | 0.4913 |
| 0.0333 | 0.4306 |
| 0.0297 | 0.2415 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 4% | 0.77700 | 1.93000 |
| 0.21% | 0.37100 | 1.03760 |
| 0.3% | 0.34500 | 0.97666 |
| 96% | 0.17400 | 0.54610 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Sr-92
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 0+; T1/2: 2.611e0 h |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 2.61 h |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 1.3507119e7 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Sr-92; S(2n)=13059.062 keV; S(2p)=22486.0534 keV; Q(a)=-5600.9911 keV; Q(2B-)=5591.6531 keV; Q(ep)=-19182.368 keV; Q(B- n)=-4587.3678 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Sr-92 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=2.71 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 1383.93 keV (90%); rekordy MF=8/MT=457: 108 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=2.71 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 1383.9 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 88 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=2.71 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 1383.9 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 88 |
| ORIP/TORI gammas | 0 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.