✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.225e+17 Bq/g = 3.310e+6 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 2.412e+3 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.000384 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.123 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 3, beta: 14, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 804.348 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.6489 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 7.4820 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 8.6487 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 4.9397 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 10.2 h | 0 | 3 | 14 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 10.2 h | 0 | 0 | 29 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 10.2 h | 10.2 h | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 26.4 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00151 MeV | 0.00151 MeV, I=24.9% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00041 MeV | 0.00041 MeV, I=1.34% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00155 MeV | 0.00155 MeV, I=0.202% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=2.19080 MeV, Eśr=0.00171 MeV | Emax=2.60500 MeV, Eśr=0.00011 MeV | ΔEmax=+18.9% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=2.18460 MeV, Eśr=0.00155 MeV | Emax=2.47380 MeV, Eśr=0.00011 MeV | ΔEmax=+13.2% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=1.91780 MeV, Eśr=0.01405 MeV | Emax=2.45730 MeV, Eśr=0.00007 MeV | ΔEmax=+28.1% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Y-94 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0016 | 0.202% |
| 0.0015 | 24.890% |
| 0.0004 | 1.340% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0017 | 2.1908 |
| 0.0016 | 2.1846 |
| 0.0140 | 1.9178 |
| 0.0034 | 1.4505 |
| 0.0024 | 1.4254 |
| 0.0033 | 1.4133 |
| 0.0010 | 1.2033 |
| 0.0195 | 0.9471 |
| 0.0061 | 0.6802 |
| 0.0685 | 0.2669 |
| 0.0002 | 0.0177 |
| 0.0006 | 0.0158 |
| 0.0003 | 0.0157 |
| 0.0000 | 0.0020 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 90.2% | 1.21400 | 2.89000 |
| 4.6% | 1.08700 | 2.62310 |
| 2.51% | 0.77100 | 1.94290 |
| 0.266% | 0.55500 | 1.46460 |
| 0.377% | 0.54400 | 1.43960 |
| 0.145% | 0.53500 | 1.41990 |
| 0.1192% | 0.31046 | 0.89000 |
| 1.6% | 0.23500 | 0.70538 |
| 0.187% | 0.13200 | 0.43232 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Y-93
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 1/2-*; T1/2: 1.018e1 h |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 10.17 h |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 1.2677651e8 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Y-93; S(2n)=14018.4706 keV; S(2p)=21060.0489 keV; Q(a)=-4939.6726 keV; Q(2B-)=2985.6845 keV; Q(ep)=-16743.6769 keV; Q(B- n)=-3839.4496 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Y-93 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=10.18 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 266.9 keV (7.32%); rekordy MF=8/MT=457: 151 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=10.18 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 266.9 keV (741.76%); rekordy MF=8/MT=457: 139 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=10.18 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 266.9 keV (741.76%); rekordy MF=8/MT=457: 139 |
| ORIP/TORI gammas | 3 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.